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%\subsection{Upgrade ALICE MUON : MFT}
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Le programme de physique du spectromètre à muons d'ALICE  comprend des \'etudes sur les m\'esons charm\'es et beaux ouverts (D et B) à travers leur canal de d\'esint\'egration en muons ainsi que les quarkonias (J/$\psi$, $\psi$' et $\Upsilon$(1s,2s,3s)) et les m\'esons vecteurs de faibles masses ($\rho$, $\omega$, $\phi$) à travers leur canal de d\'esint\'egration en di-muon. Cette physique est \'etudi\'ee dans les collisions pp pour étudier les spectres perturbatif et non-perturbatif de QCD et Pb--Pb pour sonder les propriétés du QGP. Ces études seront menées également en collisions pA pour l'étude des effets nucléaires froids.
Les performances du spectromètre sont contraintes par la pr\'esence d'un \'epais absorbeur utilis\'e pour stopper un grand nombre de pions et de kaons avant leur d\'ecroissance muonique. La présence de cet absorbeur empêche la mesure précise des propriétés des muons due aux effets de perte d'énergie et de collisions multiples. Ceci impose un certain nombre de limitations sur l'extraction de la physique. En effet, seule la production inclusive de J/$\psi$ peut-être étudiée car il n'est pas possible de distinguer les J/$\psi$ provenant de la décroissance de la beauté. Nous pouvons également indiquer le fait que l'étude des m\'esons charm\'es et beaux ouverts n'est actuellement pas  une mesure directe et dépend de modèles pour déterminer les formes des spectres. Finalement, la zone des basses masses en dimuon souffre d'une forte contamination du bruit de fond combinatoire (décroissance semi-muonique des pions et kaons) ainsi que d'une perte de résolution en masse.

La construction du \enquote{Muon Forward Tracker} (MFT) est essentiellement motiv\'ee par l'am\'elioration physique rendue possible gràce à la mesure du DCA (\enquote{Distance of closest approach}) des muons simples et du vertex des di-muons. En cons\'equence les m\'esons charm\'es ouvert (c$\tau$ < 150 $\mu$m) et beaux (c$\tau$ < 500 $\mu$m) seront clairement identifi\'es permettant une étude indépendante de modèle jusqu'à un $p_T$ de 1 GeV/c . Le MFT permettra de d\'emêler les charmonia directs (J/$\psi$, $\psi$') de leurs productions provenant de la d\'esint\'egration des B qui repr\'esente environ 20\% pour le J/$\psi$ et 40\% pour le $\psi$'. Ceci permettra l'étude de la production de beauté jusqu'à $p_T$ = 0 GeV/c ce qui est une caractéristique unique au LHC. La quantification de ces mesures est importante en vue de comprendre l'effet direct du plasma quarks et de gluons sur la production des charmonias.
Le MFT, gràce à sa capacit\'e de reconstruction de traces, permettra d'am\'eliorer la r\'esolution en masse des r\'esonances afin dÕobtenir une meilleure s\'eparation entre les \'etats "$\rho$, $\omega$,$\phi$", "J/$\psi$, $\psi$'" et les diff\'erents \'etats de la famille des $\Upsilon$. En outre, il contribuera à rejeter une fraction importante de muons provenant de la d\'esint\'egration des pions et des kaons par la mesure de DCA, am\'eliorant ainsi le rapport signal sur bruit de fond et la sensibilit\'e aux dimuons thermiques. Enfin, le MFT mènera à la mesure directe de la multiplicit\'e de particules charg\'ees dans lÕacceptance du spectromètre, \'ev\'enement par \'ev\'enement.

Le design du MFT doit r\'epondre à deux exigences : la mesure de vertex secondaire et la possibilit\'e d'associer les traces provenant du spectromètre à muons avec celles correspondantes dans le MFT.
Ces deux exigences impliquent la minimisation du nombre de particules secondaires (bruit de fond) dans l'acceptance du MFT et la n\'ecessit\'e d'avoir une très bonne granularit\'e afin de séparer les différentes traces en particulier en collision Pb--Pb. La r\'eduction du bruit de fond passe par la minimisation de la quantit\'e de matière devant et dans le MFT. Une modification du tube faisceau du LHC en passant à un tuyau de forme conique pr\'esentant une face verticale devant le MFT est propos\'ee. Le setup actuellement propos\'e comprend 5 plans de pixels de Silicium (de taille 20~x~20~$\mu$m$^2$) \'egalement espac\'es entre 40 et 83 cm de l'IP avec une couverture angulaire identique à celle du spectromètre (2$^\circ$ -- 9$^\circ$). Un gros effort de simulation est en cours afin d'optimiser le setup en terme de nombre de plans, de leur position et de la taille des pixels.
La n\'ecessit\'e d'avoir un faible budget de matière et une très bonne granularit\'e fait du senseur monolithique CMOS le candidat id\'eal pour \'equiper le MFT. Ces senseurs ont une \'epaisseur de 50 $\mu$m ce qui permet d'avoir un budget de matière de l'ordre de 0.3\% de X$_0$ par plan de détection. Ces senseurs sont actuellement d\'evelopp\'es intens\'ement, notamment pour l'exp\'erience STAR par le groupe Capteur CMOS de l'IPHC. Des R\&D seront n\'ecessaires pour le rendre totalement op\'erationnel et l'adapter aux exigences du MFT.
